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两平板间油膜场中微单元体受力图
上图是两块成楔形间隙的平扳，间隙中充满润滑油。假设两平板在z方向为无限宽(即假设液体在z方向没有流动)，研究楔形油膜中一个微单元体上的受力平衡条件 ，即 
整理后即可得到压强p变化与剪应力的变化规律： 
将牛顿粘性定律公式代入上式并积分；确定积分常数，即可得到描述油膜场中各点流速v的公式： 
h为任意位置x处的油膜厚度。 
设在z方向取l单位长度，则单位时间内流经任意位置x处的流量为 ，将速度v公式代入，积分即得 
由于液体为不可压缩，因此流经任何x位置处的流量Q都应相等，亦即Q沿x方向无变化，这就是连续条件，用数学表示即为 
即得： 
(a)
该式称为无限宽轴承液体动压基本方程，又称一维雷诺方程。 
实际轴承都是有限宽的，因此雷诺方程是二维的，即： 
z为轴承宽度方向坐标。 
雷诺方程描述了油膜场中各点油压p的分布规律，它是液体润滑理论的基础。 
2 油楔承载机理 
对公式积分一次，令处的油膜厚度为h0则由一维雷诺方程得到如下公式 
(b)
从上式可看出，如两块平板互相平行，即在任何x位置处都是h=h0，则，亦即油压p沿x方向无变化，则油膜场中如无外压供应，油膜不能自动产生动压。 
如果两块平板沿动平板运动速度v方向呈收缩形间隙，则动平板依靠粘性将润滑油由间隙h大的空间带向间隙小的空间，由此而使油的压强**环境压力。式（b）中油压沿x方向的变化率与油膜厚度h之间的关系，如图所示曲线。由式可知，当h＞h0时，即油压随x 的增加而增大，这在图中相当于从油膜大端到h0这一部分；当h＜h0时，即油压随x 的增加而减小，这在图中相当于从h0向右到油膜小端。而压强在h=h0处较大。油压分布曲线沿整块动平板的积分即为其总承载能力，当轴承油膜承载能力与外载荷F平衡时，油膜场维持在一定油膜厚度下工作。 
油膜承载机理